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我不知道的是她們也來到了太陽系，不過不是我們現在的太陽系，而是平行宇宙裡的太陽系，不是我搞得同頻共振形成旋渦太極陰陽八卦圖，也不會讓她們定位到我所處的時空座標，都是小獸那個臭不要臉的玩意，把位置發給了她們，並開啟了同步傳送環，把她們一個個都送了過來，他自己不知道躲那去齁著了，不然怕我削他哈。
我被發現完全是無心之舉，都是小獸那個臭不要臉的玩意，它就是個攪屎棍：(在此宣告，小說借用的一切理論都是胡說八道，豪無人性的，千萬不可當真哈，為的就是天馬行空的腦洞大開，不負任何法律責任哈)他利用了一維無界弦振動的原理：
一維無界弦振動的數學解析
一維無界弦振動的數學解析涉及到的是一維波動方程，也稱為弦振動方程。這個方程可以用來描述弦在不同時間和位置上的振動狀態。在沒有外力作用的情況下，弦振動方程可以透過達朗貝爾公式直接求解。然而，當考慮外力時，不能直接使用達朗貝爾公式求解，而是需要透過疊加原理將方程齊次化，進而求解。
自由振動的解析
對於自由振動的情況，即沒有外力作用的情況，弦振動方程的解可以透過達朗貝爾公式得到。這個公式表達了弦振動的兩部分：一部分是沿著弦傳播的波，另一部分是反向傳播的波。這兩部分波的疊加形成了弦在任何時刻的總振動形態。
受迫振動的解析
對於受迫振動的情況，即存在外部力作用的情況，弦振動方程的解需要透過更為複雜的方法獲得。一種常見的方法是使用疊加原理，將無界弦的受迫振動分解為自由振動和純強迫振動問題，對兩個問題分別求解，最後把它們的解疊加即可。
數值方法
除了解析方法外，還有數值方法可以用來解決一維無界弦振動的問題。例如，可以使用傅立葉變換法、拉普拉斯變換法、行波法等方法來求解無界弦的自由振動和受迫振動問題。這些方法可以將連續的物理問題轉化為離散的數學問題，從而便於計算機進行數值計算。
結論
一維無界弦振動的數學解析是一個複雜的問題，涉及到多種數學工具和方法。在實際應用中，選擇合適的解析方法或數值方法取決於具體的問題條件和所需的精確度。
一維無界弦的量子解：
一維無界弦振動的解析通常涉及量子力學中的薛定諤方程。在量子力學框架內，一維無限深勢阱（infinite potential well）問題提供了一個簡化的模型來描述弦振動。假設弦的質量密度為μ，長度為L，並且弦兩端固定，不允許任何位移，那麼弦的有效振動模式可以用正弦波來表示。
弦的動能運算元（Kinetic energy operator）是： [ \hat{T} = -\frac{\hbar^2}{2\mu}\frac{\partial^2}{\partial x^2} ]
其中，x是弦上的位置座標，?是約化普朗克常數。
如果弦的勢能僅在兩端固定時為無窮大，則勢能運算元（Potential energy operator）為： [ \hat{V} = 0 \quad (0 ＜ x ＜ L) ] [ \hat{V} = \infty \quad (x \leq 0, x \geq L) ]
薛定諤方程為： [ i\hbar\frac{\partial}{\partial t}\Psi(x,t) = \hat{H}\Psi(x,t) ] 其中，Ψ(x,t)是波函式，t是時間，\hat{H}是哈密頓算符，它是動能和勢能算符的和： [ \hat{H} = \hat{T} + \hat{V} ]
在勢阱內部，薛定諤方程簡化為： [ i\hbar\frac{\partial}{\partial t}\Psi(x,t) = -\frac{\hbar^2}{2\mu}\frac{\partial^2}{\partial x^2}\Psi(x,t) ]
這是一個時間依賴的偏微分方程，其解可以寫成時間和空間的分離形式： [ \Psi(x,t) = \psi(x)e^{-iEt/\hbar} ] 其中，ψ(x)是時間獨立的波函式，E是能量本徵值。
將這個形式代入薛定諤方程，得到時間獨立部分的薛定諤方程： [ - \
