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澤給的講解，我的博士畢業論文就有方向了！”
“求問，這玩意兒怎麼驗證啊？哭死了，本科生沒人權啊！昨天專門去研究了楊-米爾斯方程發現看不懂，今天看到這個通解，依然不懂！”
“兄弟，提醒你一句，臺上那位也是本科生。好像大二在讀哦！”
……
臺上的喬澤沒有理會臺下那一陣陣的喧譁聲。
只是在心底默默等待著十分鐘過去。
然後拿起了筆，走到了第一塊黑板前。
現場的攝像機也第一時間開始跟著喬澤移動，並將喬澤走向的黑板投影到了大螢幕上。
否則的話，除了前五排的人，後面沒人能看得清楚板書的內容。
“楊-米爾斯理論描述了規範場的動力學，具體表現為規範場的場強張量滿足的方程，想要直接求解是極為困難的，不管是現有的數學工具，又或者我之前證明楊-米爾斯方程解存在性的切分法，都不足以完整這個任務，所以只能另闢蹊徑。
為此，我設計了一種比較特殊的代數結構，我將之命名為超螺旋空間代數。為了能夠順利求解，我所做的第一步是在超螺旋空間代數中重新解釋規範場的動力學。
所以接下來我需要大家理解這幾個基礎概念，超螺旋規範協變導數、規範場的超螺旋場強張量、空間規範場的源項、跟幾個重要的僅在超螺旋空間生效的曲率引數……”
沒有刻意的讓現場安靜下來，當喬澤走到黑板上開始板書，嘴裡開始介紹他最新的研究成果開始，嘈雜的現場便立刻安靜了下來，所有人的目光都聚集在那塊大螢幕上。
尤其是前排的那些大佬們……
在這一刻，有種大腦炸裂的感覺！
果然！
是新的數學！
當然這才顯得合理。
因為任何已知的數學工具，一眾被這個命題所吸引的數學家們早已經嘗試過了，根本不可能解決這個問題。
但超螺旋空間代數？
這個跨度是不是太大了？
“好了，理解了這些數學概念，現在我們就可以將楊-米爾斯方程進行變化了，就好像大家所熟悉的傅立葉變化。這一步非常簡單，原楊-米爾斯方程在超螺旋代數空間裡的變化式如下：
[ d_\u f{\uu}+\alpha ab_\u(\beta f{\uu})= ju ]。”
……
臺下一眾數學大牛們，呆呆的看著大螢幕上的推導過程。
其中許多人似乎重新找回了曾經上學時的感覺。
唯一的問題是，絕大多數人已經過了學習的年紀，接受新知識的能力明顯下降的厲害，臺上的喬澤也完全沒有照顧這些老人家的想法，不止是下筆飛快，能用一句話講完的東西，他也懶得再多補充一句。
至於今天參會的諸多學生，大腦還很年輕，本該能跟上節奏，問題又在於知識儲備嚴重不足。
雖然超螺旋空間代數是個全新的代數領域，但這一代數領域是建立在前人的代數幾何知識基礎之上的。
如果不對希伯爾特空間、量子力學中描述系統的哈密頓量、拓撲物態學、拓撲絕緣體等等學科有深入瞭解，同樣也很難理解超螺旋空間代數里的這些所謂“簡單概念”。
尤其是關於超高維計算的部分，在超螺旋空間代數中進行高階乘法運算極為抽象。
遺憾的是，喬澤或許是極為優秀的學者，但顯然並不是一位稱職的教授，他甚至壓根就沒理會過臺下一眾人是否能聽懂他講的東西。
“接下來就是關於超螺旋空間代數的幾個重要公式，首先是超螺旋導數的泰勒展開，我們假設(d)是超螺旋代數空間中的超螺旋導數操作，那麼對於任意光滑函式(f)，超螺旋導數泰勒展開可以寫為：
[ f(x +\delta x)= f(x)+ df(x)\delta x +\frac{1}{2} d2f(x)(\delta x)2 +\ldots ]
在這裡(d2)表示超螺旋導數的二階。由此，我們可以計算出場強張量的超螺旋展開：
考慮超螺旋代數空間中的規範場(a\u)，其場強張量為(f{\uu}= d\u au - du a\u)。則場強張量的超螺旋展開可以表示為：
[ f{\uu}(x)= f{\uu}_0(x)+ d f{\uu}_0(x)\delt
